我们不能用经典力学来描述微观粒子, 这是因为

量子力学是关于微观客体的基本理论框架，关于微观客体的所有科学规律都在此框架中。微观客体基本上是指原子或者更微观的粒子，比如电子和光子。宏观物体是由微观粒子构成，那么_______有一种理论说原则上量子力学也适用于更大的客体，但是它们与环境耦合，从而失去量子行为。实验室里，确实有比原子大的东西被孤立，从而表现量子行为。虽然目前尚无定论，但可以肯定的是对于我们所在的现实宏观世界，不能直接套用量子力学。

填入画横线部分最恰当的一项是：

A.如何判断二者之间的明确界限

B.怎么确定量子力学的适用范围

C.该如何定义量子力学的构成条件

D.量子力学的研究客体该如何界定

在科学发展的一个重要方面，就是高能物理、基本粒子[a]。些学问实际上是说明：我们这个世界，到底是怎样的一个世界[b]。

17世纪的牛顿学开始，我们研究的是宏观世界[c]。到了20世纪初，发生了两件事，一是量子力学的出现。量子力学研究的是比分子更小的东西。量子力学中分子的大小为10的负8次方厘米[d]。在这种尺度下，牛顿力学[ ]，要用量子力学。二是广义相对论的诞生。如果范围扩大到比太阳系还要大，如银河系像个大盘子，直径为10万光年，对这样大的范围进行研究就要用广义相对论。所以天文学家说，宏观尺度以上还有一个层次叫宇观。这样，科学研究可分为三个层次。，研究对象分别是银河星系、山川物体和基本粒子。

随着自然科学的发展，现在发现微观世界中，物体之间有多种作用力。物理学家为了把这些作用力统一起来，就必须考虑一种新的作用力的场，这种场是英国爱丁堡大学希格斯发现的，被称为“希格斯场”。这种场远比基本粒子小，它的大小为10的负34次方厘米。所以，微观中又出现了一个新的概念，这是微观的一个层次，称之为“渺观”。

一、二段中加序号的语句，没有语病的是( )。

A．[a]

B．[b]

C．[c]

D．[d]

阅读以下文字，回答下面的问题五。 现在科学发燕尾服的一个重要方面，就是高能物理、基本粒子 [a]。这些学问实际上是说明：我们这个世界，到底是怎样的一个世界[b]。

从17世纪的牛顿力学开始，我们研究的是宏观世界。[c]到了20世纪初，发生了两件事。一是量子力学的出现。量子力学研究的是比分子更小的东西。量子力学中分子的大小为10的负8次方厘米[d]。在这种尺度下，牛顿力学[ ]，要用量子力学。二是广义相对论的诞生。如果范围扩大到比太阳系还要大。如银河系像个大盘子，直径为10万光年，对这样大的范围进行研究就要用广义相对论。所以天文学家说，宏观尺度以上还有一个层次叫字观。这样，科学研究可分为三个层次，( )，研究对象分别是银河星系、山川物体和基本粒子。

随着自然科学发展，现在发现微观世界中，物体之间有多种作用力。物理学家为了把这些作用力统一起来，就必须考虑一种新的作用力的场，这种场是英国爱丁堡大学希格斯发现的，被定为“希格斯场”。这种场远比基本粒子小，它的大小为10的负34次方厘米。所以，微观中又了一个新的概念，这是微观的一个层次，称之为“渺观”。

第36题：一、二段中加序号的语句，没有语病的是：

A．[a] B．[b] C．[c] D．[d]

第三章 第 6 题 设一维线性谐振子能量的经典表达式为试计算经典近似的振动配分函数Z、内能和熵． 解 第 6 题 第 1 步 本题可通过正则分布或麦-玻分布来获得系统的配分函数Z ，从而得到内能和熵．解决此类问题的关键是得到系统的配分函数，我们将以正则分布为例来给出此题的解题过程． 正则分布给出“封闭系”微观状态按能量分布的规律，即（1） 式中，为玻尔兹曼因子，系统的配分函数为（2） 在经典极限下，系统微观状态为连续分布，我们可以利用相空间来描述系统的力学运动状态，很容易由式（l）和式（2）两式描述的正则分布给出其经典极限形式：系统处于相体积dΩ内的概率为

A、（3）

B、（3）

C、（3）

D、（3）

第三章 第 6 题 设一维线性谐振子能量的经典表达式为试计算经典近似的振动配分函数Z、内能和熵． 解 第 6 题 第 1 步 本题可通过正则分布或麦-玻分布来获得系统的配分函数Z ，从而得到内能和熵．解决此类问题的关键是得到系统的配分函数，我们将以正则分布为例来给出此题的解题过程． 正则分布给出“封闭系”微观状态按能量分布的规律，即（1） 式中，为玻尔兹曼因子，系统的配分函数为（2） 在经典极限下，系统微观状态为连续分布，我们可以利用相空间来描述系统的力学运动状态，很容易由式（l）和式（2）两式描述的正则分布给出其经典极限形式：系统处于相体积dΩ内的概率为

A、（3）

B、（3）

C、（3）

D、（3）

第5题 设经典双原子分子的振动能量为一维线性谐振子试求分子的振动配分函数，从而求得双原子分子理想气体的振动熵. 解 第5题 第1步 本题可通过正则分布或麦-玻分布来获得系统的配分函数Z ，从而得到内能和熵．解决此类问题的关键是得到系统的配分函数，我们将以正则分布为例来给出此题的解题过程． 正则分布给出“封闭系”微观状态按能量分布的规律，即（1） 式中，为玻尔兹曼因子，系统的配分函数为（2） 在经典极限下，系统微观状态为连续分布，我们可以利用相空间来描述系统的力学运动状态，很容易由式（l）和式（2）两式描述的正则分布给出其经典极限形式：系统处于相体积dΩ内的概率为

A、（3）

B、（3）

C、（3）

D、（3）

第5题 设经典双原子分子的振动能量为一维线性谐振子试求分子的振动配分函数，从而求得双原子分子理想气体的振动熵. 解 第5题 第1步 本题可通过正则分布或麦-玻分布来获得系统的配分函数Z ，从而得到内能和熵．解决此类问题的关键是得到系统的配分函数，我们将以正则分布为例来给出此题的解题过程． 正则分布给出“封闭系”微观状态按能量分布的规律，即（1） 式中，为玻尔兹曼因子，系统的配分函数为（2） 在经典极限下，系统微观状态为连续分布，我们可以利用相空间来描述系统的力学运动状态，很容易由式（l）和式（2）两式描述的正则分布给出其经典极限形式：系统处于相体积dΩ内的概率为

A、（3）

B、（3）

C、（3）

D、（3）