在稳态单向扩散时有：①溶质A的传质速率等于在任一截面的组分A的分子扩散通量与总体流动中A组分的分通量之和；②任一截面上组分B的分子扩散通量与总体流动中B的分通量大小相等，方向相反，故通过任一截面的B组分的净传质为0；③总体流动通量NM等于传质速率NA加扩散通量JA。

A、稳态等摩尔方向扩算的扩算通量计算公式是比较容易推导的，因为此时扩算通量就是传质通量，所以将菲克定律进行积分，就可以得到此过程的传质通量等于推动力除以传质阻力，推动力是A的摩尔浓度差，传质阻力是扩散距离除以扩散系数，传质通量的单位是mol(A)/m^2/s

B、单向扩散(one-way diffusion) 一组分通过相对停滞的其它组分而产生的扩散称为单向扩散。以气体吸收为例，选择吸收剂要使溶质的溶解度大，而吸收剂不易挥发。在吸收进行时，可以简化为气液相界面只允许溶质分子通过，不允许惰性气体分子通过，也不允许液体分子逆向通过。移至界面的A分子穿过相界面被吸收，留下空位，因相界面不允许液体分子逆向通过，留出的空位只能由混合气体来填补，因而产生混合气体向界面的流动，此流动称为主体流动或总体流动。总体流动的气体包含三部分，一是填充的A，二是填充的B三是等摩尔分子扩散的A。对于组分B，其分子被界面阻滞，随总体流动而来的B分子便在界面附近富集，故组分B在界面处的浓度高于气相主体中的浓度，B组分将按分子扩散原理反向扩散。

C、在稳态条件下，总体流动携带B组分的速率，必等于B组分反向扩散的传质速率，这样B组分宏观上通过任一垂直于扩散方向的截面的通量为0，故称B组分为“停滞组分”，吸收过程成为A通过停滞B的单向扩散。因为微小的压差即可造成必要的总体流动，传质方向上的各截面处的总浓度仍视为相等，故JA=-JB仍然近似成立。总体流动是因为分子扩散而引起的伴生流动，故包括总体流动在内的组分A的总传递通量NA仍可认为是分子扩散造成的宏观结果。综上所述，在单向扩散时有：①溶质A的传质速率等于在任一截面的组分A的分子扩散通量与总体流动中A组分的分通量之和；②任一截面上组分B的分子扩散通量与总体流动中B的分通量大小相等，方向相反，故通过任一截面的B组分的净传质为0；③总体流动通量NM与传质速率NA相等，且这是由稳态的概念得到的。

D、

A、A组分分子扩散通量大于B，且A组分传质通量大于B；

B、A组分分子扩散通量大于B，但A组分传质通量小于B；

C、两组分分子扩散通量相等，且A组分传质通量大于B；

D、两组分分子扩散通量相等，且两组分传质通量也相等。

A、|JA|>|JB|，|NA|>|NB|

B、|JA|=|JB|，|NA|>|NB|

C、|JA|=|JB|，|NA|=|NB|

D、|JA|<|jb|，|na|<|nb|<br>

A. 单向扩散

B. 双向扩散

C. 湍流流动

D. 定常过程

A、增加；

B、减少；

C、不变；

D、无法确定。

A、A的传质通量等于0，B的传质通量等于0

B、A的传质通量等于0，B的传质通量大于0

C、A的传质通量大于0，B的传质通量大于0

D、A的传质通量大于0，B的传质通量等于0

A、等于

B、小于

C、大于

D、不确定

A、处处相等；

B、处处不相等；

C、在靠近相界面的区域才处处相等；

D、以上说法均不正确。